КОГНИТИВИСТИдейное ядро²Прологи
Пролог 98. Симметрия, энергия, излучения
Прологи: наука о сознании становится точной
Манифест когнитивиста
.
Узелки на распутку
.
Прологи
Пролог 1. Когнитивный порядок
Пролог 2. Сигнатура характерного масштаба
Пролог 3. Степенной закон
Пролог 4. Три типа степенных распределений
Пролог 5. Закон Зипфа, сигнатура β = 1
Пролог 6. Цветные шумы, сигнатура α = 1
.
Пролог 7. Розовый шум и модель Бака-Снеппена
Пролог 8. Розовый шум и модель релаксации
Пролог 9. Розовый шум: шипелки и фрактальное блуждание
Пролог 10. Население городов и закон Зипфа
Пролог 11. Масштабно-инвариантные сети
Пролог 12. Фракталы и закон Зипфа
Пролог 13. Дробление континуума
Пролог 14. Социально-географические волокна
Пролог 15. Закон Зипфа в случайных текстах
Пролог 16. Тексты как фракталы
Пролог 17. Когнитивные фракталы
Пролог 18. β и размерность Хаусдорфа
Пролог 19. Образы когнитивных фракталов
Пролог 20. Когнитивные волокна
Пролог 21. Математика когнитивных фракталов
Пролог 22. Стохастические когнитивные фракталы
Пролог 23. Сравниваем Россию и Польшу
Пролог 24. От Швейцарии до Афганистана
Пролог 25. Гармониум
Пролог 26. Шум когнитивных фракталов
Пролог 27. Шум когнитивных процессов
Пролог 28. Розовый шум в поведении людей
Пролог 29. Шум в динамике зрительного внимания
Пролог 30. Изображения и двухмерный розовый шум
.
Пролог 31. Физическая и когнитивная релаксация
Пролог 32. Когнитивная релаксация и цветные шумы
Пролог 33. ВТОРОЙ ЦИКЛ. Дробление времени
Пролог 34. Когнитивное дробление времени
Пролог 35. Время как текст
Пролог 36. События и причинность
Пролог 37. Четыре причины Аристотеля
Пролог 38. Экзогенные причины
Пролог 39. Генеративные модели причинности
Пролог 40. Генеративные модели причинности, часть 2
Пролог 41. Гештальт-причинность
Пролог 42. Тау-модель
Пролог 43. Я-состояния и тироны
Пролог 44. Параметры тау-модели
.
Пролог 45. Параметры тау-модели, часть 2
Пролог 46. Параллельный тирон
.
Пролог 47. Параллельный тирон, часть 2
Пролог 48. Свойства тирона
.
Пролог 49. Свойства тирона, часть 2
.
Пролог 50. Семейства тирона
Пролог 51. Эволюция как тирон
Пролог 52. Я-состояния и девиации
Пролог 53. Эволюция и морфогенез
Пролог 54. Волокна и легенды
Пролог 55. Волокна и легенды, часть 2
Пролог 56. ТРЕТИЙ ЦИКЛ. Я-состояния и их структура
Пролог 57. Я-состояния и их структура, часть 2
Пролог 58. Спиральная структура
.
Пролог 59. Информация и её типы
Пролог 60. Информация и симметрия
Пролог 61. Информация и закон Вебера-Фехнера
Пролог 62. Натуральная пропорция
Пролог 63. Апекс Я-состояний
.
Пролог 64. Генеративные модели Я-состояния
Пролог 65. Нейрон
Пролог 66. Критические случайные графы
.
Пролог 67. Блохи и табакерки
Пролог 68. Чаши, табакерки и прочее
.
Пролог 69. Интерлюдия
Пролог 70. Гештальт числа e
.
Пролог 71. Гештальт числа e, часть 2
Пролог 72. ЧЕТВЁРТЫЙ ЦИКЛ. Тиронный рост
Пролог 73. Обобщённые процессы
Пролог 74. Обобщённые процессы, часть 2
Пролог 75. Обобщённые процессы и энтропия Реньи
Пролог 76. Дельта-процессы
.
Пролог 77. Дельта-аддитивные процессы
Пролог 78. Дельта-мультипликативные процессы
Пролог 79. Дельта-мультипликативные процессы, часть 2
Пролог 80. Дельта-мультипликативные процессы, часть 3
Пролог 81. Структурно-временной изоморфизм
Пролог 82. Тау-процесс и время
Пролог 83. Знаки состояний
Пролог 84. Мерные знаки и случайное блуждание
.
Пролог 85. Именные знаки и графы состояний
Пролог 86. ПЯТЫЙ ЦИКЛ. Простые числа
Пролог 87. Числа и их компоненты
Пролог 88. Время и простые числа
Пролог 89. Т-информация
Пролог 90. Новый прототип статистики Зипфа
Пролог 91. Новый прототип и гармоническая информация
.
Пролог 92. Не-целочисленные симметрии
Пролог 93. Спектры симметрии
.
Пролог 94. Преобразования симметрий
Пролог 95. Комплексные симметрии
Пролог 96. Cимметрии и структурные модальности
Пролог 97. Симметрии и характерная динамика
Пролог 98. Симметрия, энергия, излучения
Пролог 99. Симметрия системы
Пролог 100. Симметрия континуумов и траекторий
Пролог 101. Симметрия континуумов, часть 2
Пролог 102. Симметрия и масштаб
Пролог 103. Симметрия и вероятность
Пролог 104. Симметрия и вероятность, часть 2
.
Пролог 105. Преобразование симметрии континуумов
Пролог 106. Cимметрия многомерных континуумов
Пролог 107. Опыты с взаимодействием форм
Пролог 108. Опыты с взаимодействием форм, часть 2
Пролог 109. Омега-преобразование
Пролог 110. Омега-линзы
Пролог 110 (2). Омега-линзы, часть 2
Пролог 111. Геометрическое среднее и максимум энтропии
Пролог 112. Мультипликативные коллизии
Пролог 113. Смысл принципа максимума энтропии
Пролог 114. Варианты модели мультипликативных коллизий
Пролог 115. Свойства модели мультипликативных коллизий
Пролог 116. Геометрическая энтропия
Пролог 117. Специальные энтропии. Последний Пролог.
Степенные законы, распределения Парето и закон Зипфа
.
Когнитивный уровень
.
Мерцающие зоны
.
Органическая логика: резюме
Карта органической логики
.
Хвост ящерки. Метафизика метафоры.
.
Опус 1/F
.
Anschauung, научный метод Гёте
.
Закон серийности Пауля Каммерера
.
Ранние признаки критических переходов
.
Слабые сигналы
.
Меметика
.
Системный анализ и чувствительные точки
.
Спиральная динамика
.
Пролог 98. Симметрия, энергия, излучения
 
Роман Уфимцев
14 сентября 2013 года, Калининград
После некоторой паузы, необходимой для того, чтобы накопленные нами находки - порой довольно неожиданные и причудливые - как-то "утряслись", мы продолжаем Прологи. Это путевые заметки, в которых мы документируем наши поиски понятийного и формального аппарата для описания феноменов когнитивного порядка, а также для представления взаимодействия физического и когнитивного порядков. Мы полагаем (и это основание нашей метафизики), что в мире не существует исключительно физических или "материальных" явлений, также как не существует сугубо когнитивных или "психических". В каждом феномене мира - идет ли речь о мире неодушевленном или о мире человеческого сознания - присутствуют и взаимодействуют между собой два закона, два источника правил. Один из них - источник закономерностей, проистекающих из собственных свойств материи - физический порядок. Второй поставляет закономерности, связанные со свойствами сознания - когнитивный порядок.
Чтобы описывать взаимодействие двух порядков, те наблюдаемые формы, которые оно принимает, мы разрабатываем специальный понятийный и формально-математический аппарат. Одно из наших серьезных достижений - обобщение понятия симметрии. Мы уже говорили, почему понятие симметрии так важно в наших исследованиях. Симметрия - одно из немногих поддающихся формализации свойств формы явлений и объектов мира. Но в дихотомии форма/содержание именно форма явления часто является основным полем "игры" физических и когнитивных закономерностей. Материальное содержание явлений хорошо изучено классической физикой, химией (наукой о бесформенном), но изучение их формы до сих пор находится в зачаточном состоянии. Именно поэтому для нас представляет большую ценность возможность формально точно описывать свойства формы.
Обобщение понятия симметрии позволило нам открыть мир нецелочисленных и комплексных симметрий. А в предыдущем Прологе мы пришли к весьма любопытной гипотезе об определяющей роли симметрии явления для его собственной, имманентной динамики. В частности, мы установили, что система, обладающая комплексным порядком симметрии, должна иметь в своей динамике периодический компонент, а если порядок симметрии - мнимое число, то динамика является строго периодической. Мы пришли к уравнению, которое описывает динамику некоторого внутреннего параметра явления U(t) в зависимости от его порядка симметрии S:
В случае, если порядок симметрии - мнимое число, то есть, S = j*B, где j - мнимая единица, мы получаем уравнение периодической динамики:
В этом Прологе мы намерены развить эту идею, обращаясь к почти к безумной гипотезе. Мы попробуем применить понятие симметрии к пониманию процессов, происходящих в атомах. Этим мы вторгаемся со своими "фантазиями" в сферу, где безраздельно правит физика, у которой, кажется, давным-давно сложилось убедительное представление о том, что и как устроено в ее "вотчине". Тем не менее, мы попробуем - ведь если когнитивный порядок действует в любом явлении мира, то он должен присутствовать и в атоме.
Атом водорода и формула Ридберга
Возьмем много водорода и нагреем его так, чтобы он начал светиться. Затем пропустим получившееся излучение через стеклянную призму. Если бы мы пропускали через призму белый свет, мы бы увидели сплошной цветовой спектр. Но спектр свечения водорода выглядит совсем иначе:
Вместо сплошной полосы цветов можно разглядеть только 6 узких линии - четыре в фиолетово-синей части спектра, одна - в голубой, и еще одна - в красной. Как мы знаем, каждый цвет в спектре связан с определенной частотой электромагнитных колебаний. И то, что спектр водорода не сплошной, а состоит из небольшого числа узких линий, говорит о том, что атомы водорода излучают не на всех возможных частотах, а только на некоторых, строго определенных.
Этот факт был обнаружен еще в конце 19-го века, и довольно скоро было установлено, что подобные же линии есть не только в видимой части спектра, но и в инфракрасном и ультрафиолетовом диапазоне. Атом водорода оказался чем-то подобным стеклянному бокалу, который при ударе звенит строго на определенной звуковой частоте - правда таких частот у атома оказалась не одна, а много.
Такими же свойствами обладают и прочие атомы - гелия, углерода, кислорода и т.д. При этом каждый из них имеет индивидуальные "отпечатки пальцев", уникальный набор спектральных линий. Благодаря этому сегодня астрофизики умудряются определять точный химический состав звезд, которые находятся за миллиарды километров от нас - они просто анализируют линии в спектрах их излучения.
Однако, ученые далеко не сразу нашли хорошее объяснение этому явлению. Задолго до того, как это сделал Нильс Бор, шведский ученый Йоханнес Ридберг обнаружил простую формулу, которой подчинялись все известные ему (и позже открытые) линии в спектре водорода. Он вывел ее эмпирически, просто сопоставляя и анализируя частоты колебаний, которым соответствуют те или иные линии. Эту формулу удобнее понимать на основе модели атома, которую уже в начале 20-го века предложил Нильс Бор.
В соответствии с моделью Бора, атом водорода состоит из протона в центре и электрона, который может размещаться на одной из нескольких строго определенных орбит. В результате внешних воздействий или самопроизвольно электрон может переместиться с одной орбиты на другую. Если он опускается на более низкую орбиту, то атом выделяет избыток энергии в виде частицы электромагнитного излучения, фотона. Количество выделяющейся энергии прямо и строго зависит от того с какой и на какую орбиту перемещается электрон. Частота излучения при этом прямо пропорциональна выделяющейся атомом энергии. Таким образом, линии в спектре водорода соответствуют всем возможным переходам электронов с орбиты на более низкую орбиту, и с каждым таким переходом связана определенная частота излучения:
Каждая линия перехода на этой диаграмме задает одну линию в спектре водорода. Переходы поделены на именные серии, по именам первооткрывателей. Например, серия Бальмера состоит из 6 переходов (на схеме нарисовано только 5). Им соответствует 6 линий в видимой части спектра. Как видим, все переходы в серии Бальмера происходят на вторую орбиту атома и при этом все дают линии, укладывающиеся в видимую часть спектра - заметим это.
Теперь мы готовы познакомиться с замечательной формулой Ридберга:
Тут n1 - номер орбиты с которой переходит электрон, n2 - номер орбиты, на которую он переходит, R - так называемая постоянная Ридберга, с - скорость света. Формула дает частоту излучения ω.
Например, посчитаем с ее помощью частоту излучения атома водорода, когда электрон переходит с третьей на вторую орбиту (n1=3, n2=2). Она оказывется равной 457 THz (терагерц) и она укладывается на диапазон частот видимого красного излучения (484-405 THz). То есть, при этом переходе электрона в спектре водорода возникает линия в красной области спектра - мы как раз и видели ее на приведенном выше спектре.
К сожалению, формула Ридберга, при ее удивительной простоте, хорошо описывает только линии в спектре водорода (и некоторых других "водородоподобных" по строению атома веществ). Многие другие атомы имеют гораздо более сложную картину электронных орбит и эта формула перестает работать. Однако, нам для дальнейшего ее будет достаточно. Перейдем к нашим безумным гипотезам.
Безумная гипотеза 1: симметрия атома
Представим себе, что атом водорода является системой, обладающей определенным порядком симметрии. При этом порядок симметрии зависит от того, на какой орбите размещается электрон. Тогда при переходе электрона с орбиту на орбиту порядок симметрии изменяется, и это сопровождается излучением энергии. Но если так, то между симметрией и энергией существует связь: если, например, при переходе электрона на более низкую орбиту порядок симметрии атома снижается, то разницу можно как-то сопоставить с энергией излучения, его частотой. Обозначим порядок симметрии атома до перехода как S1, а порядок симметрии после перехода как S2. Тогда энергия излучения (а значит, и его частота ω) пропорциональна разности между S1 и S2:
где k - какой-то коэффициент пропорциональности. Подставляя формулу Ридберга, получим:
Между правой и левой частью уравнения проглядывает некоторое сходство. Чтобы прояснить его, представим формулу Ридберга чуть-чуть иначе:
тут A - некоторая неизвестная нам величина. Из этого следует, что порядок симметрии атома S связан с номером орбиты n, на которой в данный момент находится электрон, так:
В этом уравнении две величины пока не определены - это K = k*R*c и A. Чтобы двинуться дальше, нам необходимо опереться на некоторые общие эвристичесие соображения.
Во-первых, приглядимся к выражению в скобках. Особенность величины 1/n2 заключается в том, что она представляет собой рациональную дробь при любых значениях n. Это наводит на мысль, что и неизвестная нам A также представляет собой рациональное число - то есть, это не какая-то безразмерная эмпирическая физическая константа. Можно также заметить, что при n=1, величина 1/n2 также равна 1, а при n, стремящемся к бесконечности, 1/n2 стремится к нулю. Разница между крайними предельными значениями оказывается равной 1. Это приводит к подозрению, что величина A - не просто рациональное, но целое число. Но какое именно?
По видимому, A не может быть равно 1. Если бы было так, то при n=1 порядок симметрии атома становился бы нулевым, что абсурдно. Следующий простейший вариант A = 2. В этом случае порядок симметрии атома водорода, когда электрон находится на самой низкой орбите, оказывается равным S = K = k*R*c. Напротив, когда электрон находится на бесконечно высокой орбите (то есть, фактически покидает атом), порядок симметрии атома равен S = 2*K = 2*k*R*c, то есть, он ровно в два раза больше.
Вот что получается: если обозначить порядок симметрии атома при самом нижнем положении электрона как S, то весь диапазон симметрий возможных состояний атома водорода лежит в диапазоне от S до 2S. Этот вывод совсем не лишен той особой эстетики, которая нам часто подсказывала пути поисков. Доверимся ей и сейчас. Запишем:
Безумная гипотеза 2: симметрия цвета
Следующий шаг нам придется делать буквально над пропастью предположений, воистину безумный шаг. Но мы его сделаем, чтобы выяснить, где окажемся после этого.
Предположим, что по какой-то фантастической причине K=1, то есть, просто
(На самом деле, как мы далее увидим, эта причина не такая уж фантастическая.)
Тогда получится, что в зависимости от своего состояния, атом водорода имеет порядок симметрии от 1 до 2. Но не этот весьма занятный результат нас интересует. Мы подходим к совершенно новой и исключительно важной теме. Вспомним красную линию в серии Бальмера, частоту которой мы вычисляли. Эта линия порождается переходом электрона со третьей на вторую орбиту. Соответствующее этому переходу снижение порядка симметрии атома равно:
При переходе и энергия и симметрия атома снизилась, а электромагнитное излучение вывело из него избыток энергии и, видимо, симметрии. Это излучение в видимом диапазоне с частотой 457 THz. Значит, мы можем говорить, что с излучением этой частоты связана дробная симметрия 5/36. Или, более радикально, 5/36 - это собственный порядок симметрии электромагнитного излучения с частотой 457 THz.
И тут возникает любопытный вопрос: а какому диапазону симметрий соответствуют электромагнитные излучения видимого диапазона? Это для нас не праздный вопрос. В основаниях нашей метафизики лежит убеждение, что устройство мира соответствует устройству нашего сознания. А явления мира находятся иногда в странном и неожиданном согласии с возможностями нашего восприятия. Поэтому было бы не так уж удивительно обнаружить, что видимый диапазон электромагнитных излучений не так произволен, как может показаться физикам. Его границы не случайны - вспомним хотя бы серию Бальмера, все линии которой лежат в видимом спектре, и при этом все связаны с переходами электронов на вторую орбиту атома водорода. Словно именно вторая орбита "специализируется" на видимых излучениях.
Есть еще кое-что странное в видимом спектре. "Официально" его границы принято задавать так:
Нижняя, красная граница видимых излучений: частота 405 THz.
Верхняя, фиолетовая граница видимых излучений: частота 790 THz.
Полагает ли читатель, что это случайные, не связанные между собой числа - особенно в контексте нашего разговора? Частота верхней границы практически в два раза выше частоты нижней границы. Что, если они различаются ровно в два раза - ведь в определении границ видимого диапазона есть трудности и некоторая субъективность, зависимость от способностей наблюдателя? Вспомним, наконец, октавы, на которые делятся звуковые колебания различной частоты. Одна октава начинается с ноты ДО и заканчивается нотой ДО следующей октавы. Конец октавы по частоте ровно в два раза выше ее начала. Может быть, в отличие от слуха, который способен воспринимать несколько октав звука, наше зрение способно видеть только одну октаву электромагнитного излучения. Эта октава - и есть видимый диапазон излучений?
Если так, то было бы неудивительно обнаружить, что границы этой видимой октавы отмечены какими-то особенными порядками симметрии. Проверим это. Исходя из того, что порядок симметрии 5/36 соответствует частоте 457 THz, и принимая некоторую условность официальных границ видимого спектра, не трудно найти следующие кандидаты на (гипотетически) истинные границы октавы видимых излучений:
Нижняя, красная граница видимых излучений: частота 411 THz, порядок симметрии 1/8.
Верхняя, фиолетовая граница видимых излучений: частота 822 THz, порядок симметрии 1/4.
Вот так выглядит сопоставление "круглых" порядков симметрии в диапазоне от 1/8 до 1/4 с примерным видом спектра:
Обратим внимание на любопытную деталь: в отличие от того, как дети рисуют радугу, ширина полос, которые можно сопоставить с тем или иным цветом сужаются, если двигаться от красного предела к фиолетовому: например, красная полоса гораздо шире фиолетовой. Это обусловлено тем, что спектр нарисован в линейной шкале длин волн, а не частот. Поскольку частота обратно пропорциональна длине волны, если бы мы изобразили спектр в линейной шкале частот, промежутки между порядками симметрии 1/8, 1/7, 1/6... были бы равны по длине, и ширины полос того или иного чистого цвета стали бы гораздо более сходны между собой по ширине. Это наводит на мысль, что спектры правильнее изображать не так, как сегодня принято, в шкале длин волн, а в шкале частот. К слову, Нильс Бор считал, что Ридберг открыл свою формулу, потому что догадался анализировать спектральные линии водорода не традиционно в единицах длины волны, а в частотах (так называемых волновых числах). Не правда ли, все это занятно?
Заметим еще, что "круглые" порядки симметрии 1/8, 1/7, 1/6... делят спектр на 4 пары цветов: фиолетовый+синий, голубой+изумрудный, зеленый+желтый, оранжевый+красный.
Но это все, хотя и весьма интересно (и заслуживает отдельного исследования, касающегося вообще теории цвета), в действительности приводит нас к идее, которую долго искал автор Прологов. Речь идет о проблеме порядков симметрии < 1.
Порядки симметрии < 1
Чтобы избежать путаницы и соблюсти некоторую строгость нашего повествования, заметим, что выше мы рассуждали о комплексных симметриях, потому что именно они связаны с чисто периодическими процессами - такими, например, как электромагнитное излучение. Как мы знаем, чистая периодическая динамика присуща явлениям, порядок симметрии которых представляет собой комплексное число вида S = j*B, где j - мнимая единица. Выше мы для простоты "забыли" об этом. Но строго говоря, например, формула порядка симметрии атома водорода в зависимости от номера орбиты, на которой находится электрон, выглядит так:
где B определяется выражением S = j*B. Мы и сейчас позволим себе "забывать" - исключительно ради простоты.
Итак, симметрии с порядками в диапазоне от 0 до 1. Они оказались головоломкой. Обнаружив метод исчисления не-целочисленных симметрий, а затем - комплексных симметрий, для получения полноценного исчисления симметрий требовалось разобраться с симметриями порядков < 1. Но это оказалось вызовом для рассудка. Действительно, если некоторое множество состоит только из одного объекта, его порядок симметрии равен 1. Если множество состоит из двух объектов, один из которых много больше другого, мы получим порядок симметрии очень близкий, но все-таки превышающий единицу. Но что может значить порядок симметрии менее 1?
Например, что может значить симметрия с порядком 1/2? Воображение рисует что-то "полу-существующее". Оно, это нечто, вроде и существует, а вроде и нет. Полу-бытие.
Автор немало времени ломал голову над этим, но ответ нашелся тут, в безумно гипотетической трактовке формулы Ридберга. "Полу-бытием" обладают кванты ультрафиолетового излучения с частотой 1644 THz - их порядок симметрии равен 1/2. Это ультрафиолетовое излучение, лежащее посредине так называемого гермицидного или бактерицидного диапазона.
А далее, электромагнитное излучение с частотой ≈ 3300 THz обладает порядком симметрии 1. Это середина так называемого вакуумного ультрафиолетового диапазона. С ростом частоты растет порядок симметрии, постепенно превращая "полу-бытие" в полноценное бытие. Каждому любознательному человеку это конечно напомнит о знаменитой проблеме корпускулярно-волнового дуализма.
Вкратце, это проблема заключаетмся в том, что электромагнитное излучение - а в его категорию входят (в порядке роста частоты) радио-, микроволновое, инфракрасное, видимое, ультрафиолетвовое, рентгеновское и гамма-излучения - обладает двойственныйми проявлениями. Иногда это излучение ведет себя как волна - преломляется, обтекает препятствия, создает эффекты интерференци и рефракции. Но в других обстоятельствах оно ведет себя как частица, корпускула - давит на стрелки весов, выбивает частицы из поверхностей, и т.д. При этом - заметим! - чем выше частота электромагнитного излучения, тем менее выражены его волновые свойства и тем ярче корпускулярные. Например, лишь недавно было устновлено, что гамма-излучение все-таки способно преломлятся, так что можно построить линзы для гамма-лучей. Почти сто лет считали, что гамма-лучи ведут себя как частицы. Но теперь, получается, все-таки нашли следы их двойственной корпускулярно-волновой природы.
Но посмотрим, как это объясняет наша безумная теория: дело в том, что порядок симметрии частиц электромагнитного излучения (фотонов) растет с ростом их частоты и энергии. И вплоть до частоты в 3300 THz порядок симметрии оказывается меньше 1, то есть, частица существует в каком-то призрачном, сумеречном, полу-бытийном состоянии. И лишь более энергичные, обладающие очень высокой частотой фотоны, имеют порядки симметрии выше 1, что означает "полноценное", "вещное" состояние. С ростом порядка симметрии волна превращается в частицу.
И вот она, та самая идея: бытие с порядком симметрии менее 1 - это не "вещественное", не "корпускулярное" бытие. Это бытие в форме волны. Не существует объектов, имеющих порядок симметрии менее 1, но существуют волны, имеющие такой порядок. Разумеется, наша простейшая модель множеств, состоящих из различных масс, не могла представить волны - это нечто совершенно иное, иной модус существования вещей.
Попробуйте посмотреть на мир с этой точки зрения - это воистину поразительно!
PS
Не хочу вводить в заблуждения читателя: все изложенное - очень смелые, действительно почти безумные теории. Вероятно (и скорее всего), они не соответствуют действительности - хотя может быть отходят от нее только в каких-то частностях, пусть важных. Например, мы постулировали, что симметрия атома водорода, электрон которого ушел на бесконечно далекую орбиту - а такие атомы называют ионизированными - равна 2. Но отсюда мы можем вычислить "собственную частоту" такого "атома-лишенца". Это порядка 6600 THz. Однако физики сопоставляют с каждой электромагнитной частотой определенную энергию, и собственная, необходимая для "сотворения" ядра атома водорода энергия в миллионы раз превышает ту, которая содержится в частице излучения с частотой в 6600 THz. Одним словом, пусть все сказанное станет поводом для дальнейших размышлений.
Ваш комментарий
image Поля, отмеченные звездочкой, нужно обязательно заполнить
Заголовок комментария:
image Текст комментария: (не более 2000 символов, HTML-разметка удаляется)
image Ваше имя:
Ваш E-mail:
image Сколько будет дважды два? (ответьте цифрой, это проверка от спам-рассылок)
Отправить комментарий
Главные темы
Внимание (8)Геогештальт (1)Гештальт (16)Динамика внимания (5)Инсайт (5)Интуиция (2)Кибернетика (5)Когнитивное управление (6)Когнитивный анализ (4)Когнитивный словарь (5)Культура наблюдения (5)Мерцающие зоны (7)Метафизика (3)Метафора (13)Механизмы восприятия (15)Мифы и парадигмы (7)Органическая логика (5)Прогнозирование (6)Роль языка (4)Симметрии (5)Синхронизмы (5)Сложные системы (10)Степенной закон (8)Творческое мышление (5)Три уровня систем (4)Управление знаниями (3)Фазы развития (7)Фракталы (18)Цветные шумы (9)
КОГНИТИВИСТ: когнитивные методы и технологии © Роман Уфимцев, при поддержке Ателье ER